Пластинчатый разборный теплообменник SWEP GL-330T Елец

Пластинчатый разборный теплообменник SWEP GL-330T Елец Пластины теплообменника Tranter GC-016 PI Находка Благодаря своей запатентованной технологии производства систем из отдельных листов производит пластинчатые теплообменники SWEP, которые обладают следующими качествами:

Однако, каких-либо исследований аккумуляционных свойств мхов, используемых при мониторинге разюорный, до настоящего времени не проведено. Только при наличии асимметрии электрического сигнала следует ожидать возбуждения эффекта селективного дрейфа. Излучение регистрировалось в геометрии Лауэ сцинтилляционным детектором NaIработающим в токовом режиме, на расстоянии от кристалла-монохроматора 60 мм. Исследования показали, что концентрация серебра, в отличие от других химических элементов, максимальна в пробе, отобранной в местах с минимальной влажностью рями уменьшается по мере возрастания условий влажности рисунок. Измерение пространственного Пластинчатвй плотности потока по площади сцинтиллятора, можно рассматривать как задачу аппроксимации зависимости амплитуд ФЭУ от координаты точки пролета частицы сквозь сцинтилляционный слой. Соответственно для аргоновой плазмы получим: Ag май июнь июль август сентябрь октябрь эссенциальные элементы кол-во теилообменник условноэссенциальные элементы потенциальнотоксичные элементы 10 токсичные элементы 0 май июнь июль август сентябрь октябрь Рисунок 3 Изменение концентраций химических элементов в зависимости от месяца сбора мха вида S.

теплообменник пластинчатый краснодар

Кожухотрубный конденсатор Alfa Laval CRF401-5-M 2P Дербент Пластинчатый разборный теплообменник SWEP GL-330T Елец

При снижении частоты до Гц, при неизменных остальных параметрах поля, тенденция к увеличению концентрации у заземленного электрода становится более отчетливой. В первой секции наблюдается заметный рост концентрации катионов церия, также менее значимый рост заметен во второй секции, при обеднении раствора сольватированными катионами в третьей секции.

При этом длительность воздействия поля 4ч. Уменьшение времени воздействия поля до ч. Электроды, создающие поле, электроизолированы от раствора, поэтому технология обогащения может быть отнесена к энергосберегающим. Шагалов, ассистент Томский политехнический университет, , Россия, г. Ленина, 30 Одной из проблем определения благородных металлов в твердых природных и технологиче- эффективность которой определяется полнотой и скоростью перевода металлов в раствор, рас- плав илии иное гомогенизированное состояние.

В ских материалах является пробоподготовка, аналитической практике описано несколько способов растворения иридия. Иридий нерастворим в царской водке, одна- сплава с платиной в малых количествах реаги- рует с ней, образуя хлоридные комплексы. Целью данной работы являлось исследова- ние условий и характера взаимодействия рас- брома, а также расплава тетрафторобромата калия с металлическим иридием.

Трифторид брома при нормальных условиях почти бесцветная светло-желтая жидкость, являетсяя сильнейшим фторокислителем, иони- зирующим растворителем и комплексообразо- вателем с температурой кипения 15,75 С. Для математической обработки полученных результатов с целью определения зависимости, связывающей степень превращения вещества от времени и температуры, использовались уравнения: Уравнения составлены таким образом, если правую часть принять за значение функ- график ции, а время за аргумент, то получится прямой линии, тангенс угла наклонаа которой будет численно равен константе скорости k [3].

Кинетическая кривая наиболее точно линеа- ризуется в координатах уравнения сокращаю- уравнение сокращающейся сферы наиболее точно описы- щейся сферы рис. Линеаризация кинетических данных процесса растворения Ir в смеси фторокислите- сфе- лей согласно уравнению сокращающейся ры. Линеаризация кинетических данных процесса растворения Ir в расплаве KBrF 4 при К согласно уравнению сокращающейся сферы.

Это указывает, что процесс растворения иридия протекает в кинетической области реагирования, т. Интенсифицировать процессс кинетической области можно увеличением тем- пературы. Зависимость степени превращения от време- ни для данного процесса описывается уравнени- ем: Применение растворов на основе BrF 3 огра- дальнейшие исследования процесса растворения иридия при более высоких температурах прово- дилось в расплаве только тетрафторобромата калия.

Результаты представлены на рис. Ки- тической обработке по методике, описанной нетическая кривая наиболее точно линеаризует- сферы рис. Для сравнения приведены данные для расплава KBrF 4 треугольник Анализ влияния температуры показывает, что значение константы скорости растворения иридия в расплаве лежит далеко за пределами экстраполяционной температурной зависимости константы скорости процесса растворения ири- на дия в системее BrF 3 KBrF 4.

Это указывает изменение механизма растворения металличе- к распла- ского иридия с переходом от раствора ву тетрафторобромата калия. По полученным результатам определены ки- нетические закономерности процесса растворе- ния Ir в растворе BrF 3 в температурном интер- вале К. Растворение иридия в распла- меньшей скоростью, чем экстраполяционно предполагаемая скорость.

Это различие указы- ве KBrF 4 при К происходит со значительно вает на изменение механизма реакции при пере- ходе от раствора к расплаву. Химия галоидных соединений фтора. Томск, пр-т Ленина, 30 Стабильные изотопы, применявшиеся ранее в основном для решения научных задач, с недавнего времени широко используются для нужд электроники германий, кремний и др.

В настоящее время, по оценкам специалистов, мировой оборот стабильных изотопов составляет несколько десятков миллиардов долларов в год, который в перспективе будет только увеличиваться. Одним из перспективных материалов для атомной энергетики является свинец, обогащенный по изотопу 06 Pb, который предложено использовать в качестве малоактивируемого теплоносителя в быстрых реакторах и в электроядерных установках [1].

Поэтому Pb CH 3 4 подвержен термическому и фотохимическому разложению, а также способен к деалкилированию в присутствии галогенов или их содержащих соединений []. Термические и фотохимические свойства Pb CH 3 4 достаточно подробно изучены в работах [3, 4]. Использование галогенов для деалкилирования Pb CH 3 4 с технологической точки зрения более пригодно, чем использование для этих целей пиролиза и фотолиза, вследствие возможности получения химически чистого свинца при его максимальном выходе.

В настоящей работе описан один из возможных химических вариантов получения металлического свинца из Pb CH 3 4 - соединения, использующегося в качестве рабочего вещества в центробежном процессе разделения стабильных изотопов свинца. В экспериментальной работе использовали: Расчеты термодинамических функций производились при помощи программного обеспечения: Первоначально из транспортировочной емкости Pb CH 3 4 переконденсируется в химический реактор, с механической мешалкой и обратным холодильником, охлаждаемый жидким азотом.

Раствор брома подается из воронки с обводной трубкой через обратный холодильник для предотвращения выноса Pb CH 3 4 с отходящими газами. По окончании раствор нагревают и кипятят с обратным холодильником в течении 1 часа. После этого холодильник меняют на прямой и растворитель отгоняют.

Остаток извлекают и подвергают перегонке из керамической или кварцевой лодочки в токе водорода или инертного газа в кварцевой трубе, обогреваемой трубчатой печью при температуре о С. Дибромид свинца конденсируется в холодной части трубы и легко от нее отделяется. При этом удаляются летучие примеси из PbBr, происходит разложение остаточных металлоорганических соединений свинца и отделяются твердые не летучие примеси.

При этом протекает химическая реакция восстановления PbBr до металлического свинца: Далее свинец отфильтровывают, отмывают водой, сушат и плавят в токе водорода при температуре C. Как указывалось выше, наблюдаемым конечным продуктом при деалкилировании Pb CH 3 4 бромом является PbBr, что также согласуется с данными работы [5]. Его образование может быть следствием последовательного замещения метильных групп бромом и конечным распадом промежуточных метилбромидов свинца.

При этом возможно протекание следующих химических реакций: Исходные данные, используемые для расчета, были взяты из известных источников или рассчитаны с использованием квантово-химических программ табл. Все расчеты были выполнены для соединений, находящихся в газовой фазе и при температуре 98,15 К. В то же время образование PbBr экспериментально установленного конечного продукта процессов бромирования более вероятно по реакции 6.

В составе газовой фазы присутствуют ионы с массовыми числами: Данные пики относятся к осколочным ионрадикалам: Таким образом, согласно полученным расчетным и экспериментальным данным можно утверждать, что деалкилирование Pb CH 3 4 бромом с образованием PbBr происходит в результате последовательного замещения метильных групп бромом в Pb CH 3 4 до промежуточного соединения Pb CH 3 Br по реакциям, 3 и его последующим разложением по реакции 6.

На основании полученных результатов можно сделать следующие выводы: Ядерные константы С Кочешков К. Thermochemistry of organic and organometallic compounds. Monograph P Cox J. Ленина, 30 Ежегодно только в России образуются миллионы тонн горючих промышленных отходов нефтяные и угольные шламы, отработанные масла и т. В то же время эти отходы могут служить топливом для получения дешевой тепловой и даже электрической энергии [3,4].

Данная работа посвящена расчету и оптимизации режимов процесса сжигания жидких горючих отходов в реакторе плазменного генератора тепла ПГТ в виде диспергированных горючих композиций оптимального состава ДГК , имеющих адиабатическую температуру горения не менее о С [5]. Схема реактора представлена на рисунке Рис. Ввод воздуха в реактор ПГТ осуществляется через импеллер для достижения определенного угла закрутки, которая необходима для равномерного распределения по объему реактора ПГТ подаваемых на сжигание ДГК и стабилизации формы факела их горения.

Исходные параметры для расчета реактора ПГТ представлены в таблице 1. Для построения геометрии и расчетной сетки модели реактора ПГТ использовалась программа Gambit. Расчетная сетка модели реактора ПГТ в программе Gambit. Для расчета реактора ПГТ была выбрана модель горения без предварительного смешения non-premixed combustion model.

Движение капель диспергированных горючих композиций в реакторе ПГТ рассчитывалось с помощью модели дискретных фаз discrete phase model. Обмен импульсом, теплотой, и массой между газом и каплями включался в расчет, чередуясь с расчётом траекторий капель и уравнений непрерывной газовой фазы. Начальные условия ввода в реактор ПГТ диспергированных горючих композиций задавались поверхностью диспергатора с равномерно распределенным на нём конечным количеством точечных источников.

На рисунках 3 5 представлены характерные температурные профили горения диспергированных горючих композиций по длине реактора ПГТ при различных начальных параметрах его работы. Температурный профиль горения диспергированных горючих композиций при: Нефть и газ, г.. Огневая переработка и обезвреживание промышленных отходов. Оборудование и технологии для нефтегазового комплекса.

Недра и ТЭК Сибири. Патент РФ на изобретение Способ утилизации нефтяных шламов и плазмокаталитический реактор для его осуществления. Заявлено ; Опубл , Бюл с. Разрабатываемый прибор основан на ме- тоде двухэнергетичной рентгеновской абсорб- пробы излучением, содержащим две энергети- ческие линии. Данный метод позволяет с высо- кой точностью определять плотность жидкой пробы.

Система уравнений 1, позволяет одно- значно определить плотность среды с перемен- как ным составом [3]. Которая определиться составом [3]. Зависимость количества импульсов измерений от времени Блок питания рентгеновской трубки БХ- БПУ отмечен на рисунке цифрой. Блок детектирования пропорциональный БДП- находится в закрытом металлическом корпусе 1 и состоит из счетчика рентгеновского пропорционального отпаянного СИ 1-Р и предусилителя импульсов.

Широкополосный усилитель отмечен на рисунке цифрой 4. Спектрометрический амплитудноцифровой преобразователь АЦП-8К-М выполнен в виде платы и находится в корпусе персонального компьютера 5. Начаты рабочие испытания прибора. На этой стадии испытаний необходимо было подобрать оптимальные с точки зрения стабильности работы прибора и максимально возможной статистики режимы измерения трубки по току и напряжению.

И оценить для этих режимов аппаратурную погрешность прибора. Как следует из выражения 1 при неизменных условиях измерений, а именно плотности пробы, массового коэффициента ослабления и геометрических размерах пробы. Стабильность пучка прошедшего через пробу J будет зависеть от стабильности пучка J 0, падающего на пробу.

Который в свою очередь будет зависеть от стабильности параметров рентгеновской трубки и спектрометрического тракта. Следовательно, оценивая зависимость интенсивности пучка прошедшего через пробу от времени можно судить о стабильности работы аппаратуры, то есть оценить аппаратурную погрешность. Зависимость погрешности в пике от времени Для оценки стабильности аппаратуры достаточно провести измерения для одной энергетической линии в нашем случае энергия линии серебра кэв..

Для оценки аппаратурной погрешности проводились серии по 1 измерений. Для каждой серии рассчитывалось среднее значение и вычислялось наибольшее отклонение от среднего значения по серии. Результаты измерений представлены на рисунках и 3. На рисунке представлены средние значения из каждой серии измерений. Измерения проводились сутки при токе 0.

Время одного измерения 3 минуты. На рисунке 3 представлены максимальные отклонения результатов измерений площади пиков N i в серии от среднего значения N ср в серии. Из рисунка видно, что при стабильном режиме работы отклонения от среднего не превышает 0. Режим стабилизации очень большой на следующем этапе сокращение режима стабилизации и прогрева прибора до часов.

Есть неустановленная систематическая погрешность когда результаты плывут, ее вклад в общую погрешность составляет 0. Следующим этапом будет оценка погрешности метода. Взаимодействие ионизирующих излучений с веществом: Изд-во Томского политехнического университета, , С Немец О. Справочник по ядерной физике. Наукова думка, , С RU "Способ определения концентрации серы в нефти и нефтепродуктах.

Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники, Россия, г. Ленина, 40 Представлены результаты исследования влияния параметров электронного пучка, размеров электронного коллектора на величину установившегося на нем потенциала. Показано, что уменьшению отрицательного потенциала изолированного коллектора по абсолютной величине способствует повышение давления газа, увеличение площади коллектора, а также снижение ускоряющего напряжения и тока электронного пучка.

Наиболее резкая зависимость потенциала коллектора наблюдается от давления газа и напряжения, ускоряющего электронный пучок. Введение Использование электронного пучка для воздействия на диэлектрические материалы до последнего времени было затруднительным ввиду отсутствия простого способа нейтрализации накапливаемого на обрабатываемом изделии отрицательного заряда, приносимого электронным пучком.

Создание плазменного электронного источника функционирующего в диапазоне давлений Па [1] позволило производить обработку непроводящих материалов, в частности, высокотемпературной керамики []. Поскольку при этом не происходило отражения пучка, то это означало отсутствие заметного потенциала на обрабатываемом изделии [3].

Вместе с тем, механизм компенсации отрицательного заряда оставался не выясненным. Простой расчет показал, что концентрации ионов плазмы, образованной электронным пучком при распространении от экстрактора до мишени оказывается недостаточно для нейтрализации отрицательного заряда приносимого пучком на мишень.

Цель настоящей работы состояла в установлении параметров влияющих на величину потенциала электронного коллектора и выработке представлений о механизме компенсации заряда на изолированной мишени.. В экспериментах электронный пучок 6 создавался плазменным электронным источником [1] с цилиндрическим полым катодом 1 и плоским анодом. Эмиссионное окно в аноде перекрывалось мелкоструктурной сеткой.

Извлечение и ускорение электронов осуществлялось путем приложения постоянного напряжения U a между анодом и заземленным 35 экстрактором 3. Коллектор представлял собой металлический диск диаметром d, равным 17 мм либо 5 мм, укрепленном на керамическом держателе 8, который, в свою очередь, размещался на заземленной металлической платформе 5 диаметром 50 мм.

Конструкция держателя позволяла изменять расстояние от коллектора 7 до платформы 5. Для управления диаметром пучка d b вблизи коллектора использовалась магнитная фокусирующая катушка 4, с помощью которой можно было плавно изменять диаметр пучка от 5 до мм. Для откачки вакуумной камеры 9 использовался механический форвакуумный насос АВЗ Изменение давления газов в интервале Па обеспечивалось напуском воздуха непосредственно в камеру.

Результаты эксперимента и обсуждение результатов Измерения показали, что при облучении электронным пучком изолированного коллектора, он приобретает отрицательный потенциал относительно заземленных стенок вакуумной камеры, рис.. Этот потенциал заметно снижается по абсолютной величине при увеличении давления газа и при уменьшении ускоряющего напряжения рис.

Потенциал коллектора уменьшается по абсолютной величине с увеличением диаметра электронного пучка. Увеличение диаметра коллектора до 4 мм приводит к уменьшению значения потенциала по абсолютной величине, характер же зависимости от диаметра пучка остается прежним рис. Полученные результаты позволяют представить механизм установления потенциала электронного коллектора в форвакуумном диапазоне давлений.

При облучении электронным пучком на изолированном коллекторе устанавливается потенциал, достаточный для зажигания разряда между коллектором 7 и заземленным диском 5 рис. Зажигание разряда наблюдается визуально в виде усиления свечения плазмы, расположенной над коллектором при изолировании его от заземленного электрода. Зажигание разряда сопровождается ростом концентрации плазмы вблизи коллектора и, соответственно, снижением абсолютной величины потенциала.

Величина ионного тока из плазмы определяется следующим выражением: Согласно выражению 1 увеличение площади коллектора приводит к повышению величины ионного тока из плазмы на коллектор, что и вызывает снижение по абсолютной величине его потенциала рис. При превышении диаметром пучка диаметра коллектора плазма, образованная пучком при прохождении промежутка коллектор - заземленная платформа, становится дополнительным поставщиком ионов на коллектор, что сказывается на изменении потенциала.

Заключение Результаты проведенных исследований дают основание полагать, что уменьшение отрицательного потенциала коллектора при его облучении электронным пучком в форвакуумном диапазоне давлений осуществляется как за счет положительных ионов плазмы разряда, зажигающегося между коллектором и заземленным электродом, так и за счет ионов плазмы, образованной электронным пучком на промежутке коллектор - заземленный электрод.

Источник электронов с плазменным катодом для генерации сфокусированного пучка в форвакуумном диапазоне давлений. ПТЭ, , с Burdovitsin V. О возможности электронно-лучевой обработки диэлектриков плазменным источником электронов в форвакуумной области давлений. Письма в ЖТФ, , т. Томский политехнический университет, , Россия, Томск, пр. Ленина 30 Следуя подходу [1] рассмотрим геометрию, показанную на рис.

Выражения 1 записываются через проекции единичного волнового вектора Полученные выражения 3 для спектральной плотности энергии излучения волн различных поляризаций на единицу телесного угла в асимптотическом приближении нормального падения и ультрарелятивистского движения магнитного момента совпадают с результатами, приведёнными в работе Гинзбурга В.

С учётом приня-примут вид: Следует отме- металловв в области частот от оптических и ни- же. Как следует из 5 интенсивность переход- ного излучения в этом приближении пропор- углов вбли- зи направления скорости магнитного момента. Угловые распределения переходного излучения назад для различных углов наклона мишении.

Переходное излучениее и переходное рассеяние,, М.: Ленина, 30 Введение В последние время активно развиваются методики оценки эффективности лечения злокачественных опухолей в лучевой терапии, а также методики оценки качества диагностируемой аппаратуры. Сегодня во всех крупных лечебных учреждениях работают с установками, специально созданными для диагностики и лучевой терапии.

Однако существующие методы дозиметрии полей рентгеновского, и гамма излучения развиты в недостаточной мере [1]. Для улучшения качества дозиметрии предлагается новая разработанная методика диагностики пучков излучения для получения точных распределений доз и значений основных характеристик пучка. Данная методика основывается на анализе изменения оптической плотности полимерной пленки в зависимости от полученной поглощенной дозы.

Главное преимущество состоит в повышении чувствительности пленки к дозам в пределах от 1сГр до сГр энергетический диапазон излучения составляет от 15 кэв до 15 МэВ [,3,4]. Эта методика позволяет повысить разрешение системы диагностики полей излучения, путем повышения совокупности: Диагностика полей, полимерной пленкой, рентгеновского и гамма излучения проводиться непосредственно при помощи калибровочной зависимости оптической плотности пленки от поглощенной дозы.

Благодаря наличию свойства полимерной пленки, такого как, стойкость к воздействию воды, существует возможность использовать её для получения распределений поглощенных доз в водном фантоме. Экспериментальная часть Для реализации эксперимента, на базе, имеющейся в распоряжении аппаратуры, была собрана схема облучения пленки, в процессе работы которой можно получить распределения поглощенной дозы в водном фантоме.

Между рентгеновской трубкой РАП и пленкой был установлен алюминиевый фильтр толщиной 3 мм, для снижения вклада мягкой части спектра рентгеновского излучения. Водный фантом находился на расстоянии мм от рентгеновского аппарата. На выходе, из рентгеновского аппарата, поле излучение формируется размером мм с помощью коллиматора.

Облучение и измерение проводилось без наличия полимерной пленки в водном фантоме. В данной работе использовалась ионизационная камера наперсточного типа объемом 0,6 см 3. Это стандартная водонепроницаемая камера для абсолютной дозиметрии фотонов и электронов в воде, воздухе и материале фантома. Номинальный используемый диапазон энергий для фотонов от 30 кэв до 50 МэВ [6,7].

Измерения мощности дозы проводились через каждые 5 мм, на расстоянии 00 мм от передней стенки фантома. График зависимости изменения мощности дозы по глубине представлена на рисунке 1. Зависимость мощности дозы по глубине водного фантома. Уравнение, описывающее изменение мощности дозы излучения в зависимости от толщины воды в фантоме: Облучение длилось до накопления поглощенной дозы равной Гр, доза регистрировалась ионизационной камерой.

После облучения, пленка оцифровывалась с помощью сканирующего устройства, полноцветного планшетного сканера Epson Perfection V Pro. Оцифрованная пленка представлена на рисунке. Далее экспериментальные данные обрабатывалась с помощью разработанной программой в среде Mathematica, что в последствие позволило получить горизонтальные и вертикальные профили распределений поглощенной дозы в поперечном и вертикальном сечении фантома.

Таким образом, получены значения величин, которые характеризуют распределение дозного поля в водном пространстве фантома, по глубине координата х , вертикали координата у и горизонтали координата z. Наличие таких экспериментальных данных по- в среде Mathematica, позволяющей определять значениее поглощенной дозы в любой точке водно- го пространства фантома.

Выражение, с помощью которого можно полу- служило перспективой для разработки программы чить значение поглощенной дозы в любой точке водного пространства: Полученные результаты поглощенных доз, вы- имеют численных с помощью данного уравнения, размерность мгр. Благодаря хорошему соответствию тканевого и водного эквивалента, можноо спроецировать полу- в воде ченное распределение поглощенной дозы на живую ткань опухоль.

Однако данная методика имеет некоторое огусловием раничение, связанное с необходимым постоянства во времени параметров самой рентге- и высо- новской трубки, то есть значения тока анодаа когоо напряжения. Для ускорительной техники по- лучить константы характеристик поля затрудни- тельно, поэтому данную методику необходимо совершенствовать. Так как каждый гамма источник име- ние пленки в водном фантоме гамма ет свои постоянные величины, то есть период полу- в распада, а главное активность.

Это позволяет полной мере применять разработанную программу для определения поглощенной дозы в любой точ- ке водного пространства гамма источника. Аннотация докладов Москва ноября Физические и радиобиологи- ческие основы лучевой терапии Учебное пособие. Ленина, 30 Плазмотрон - техническое устройство рис. Первые плазмотроны появились в середине 0-го века в связи с появлением устойчивых в условиях высоких температур материалов и расширением производства тугоплавких металлов.

Другой причиной появления плазмотронов явилась элементарная потребность в источниках тепла большой мощности. Замечательными особенностями плазмотрона как инструмента современной технологии являются: Получение сверхвысоких температур до C.. Легкое регулирование мощности, легкий пуск и остановка рабочего режима плазмотрона.

Вакуумметр 1 предназначен для измерения вакуума создаваемого в камере подсоединяется к вакуумной термопаре Вакуумный насос служит для откачки воздуха из камеры. Он присоединяется к вакуумной камере с помощью вакуумного шланга 3 , который подсоединяется к камере при помощи штуцера 4 предназначенного для откачки воздуха из камеры. Штуцер 1 предназначен для ввода термопары Возможность наблюдения эксперимента через освинцованное стекло 11 и контролирование перемещения электродов 8 возможна с позиции 5.

Вакуумная камера состоит из двух основных компонент корпуса 6 и дна 9 герметично соединенных между собой болтами. Для наблюдения используется окошко В дне камера расположены вводы 10 для подачи высокого напряжения с источника питания 14 на электроды 8. Количество вводов 10 в дне камеры равно 4.

Два из них предназначены для подачи высокого напряжения и заземления электродов 8. Также с помощью этих двух вводов осуществляют снятие показаний с помощью вольтметра Ещё два предназначены для подачи питания на механизм 7 , перемещающий электрод относительно другого. Перед включением лабораторной установки необходимо несколько минут откачивать камеру для получения вакуума порядка 10 - мм.

Схема плазменной установки Рис.. Лабораторный стенд Для подачи высокого напряжения на электроды использовался высоковольтный блок питания MHV На выходе блока высокого напряжения MHV Входное напряжение необходимое для работы высоковольтного блок питания MHV В схеме находится подстроечное сопротивление номиналом 5кОм. Также схема высоковольтного блока питания содержит фильтрующую емкость номиналом пФ на выходе и фильт- Блок MHV - высоко интегрированный преобразователь напря- жения 1В в кв.

При размыкании ключа SW1 блок выдает выходное напряжение до кв. Принципиальная схема блока питания Для расчета температуры используем соотноше- ние Беннета [1], []. Пробой моделируется для плоско-параллельных пластин с расстоянием d между ними.. Параметры A и B для атмосферного воз- духа приведены в [4]. Зависимость напряжения пробоя от элек- тродного расстояния.

К серьёзному недостатку традиционно при- меняемых технологий для утилизации таких отхо- дов в основном, термических относиться обра- политехнического университета создан плазмен- ный модуль, на котором отрабатываются техноло- гии и оборудование для экологически безопасной утилизации нефтяных и других горючих промыш- ленных отходов в условиях неравновесной воз- зование вредных и токсичных веществ.

Распределение потерь мощности в гене- следует, что во всём диапазоне изменения анодно- раторе и плазмотроне. Из анализаа представленных зависимостей го тока и входной площади шибера реактора су- на щественная доля тепловых потерь приходится анод генераторной лампы и на электрод факель- теп- ногоо плазмотрона. С учётом того, что потери ловой мощности на корпусе факельногоо плазмо- от трона не превышают Вт,, можно отказаться водяного охлаждения его корпуса.

Влияние на КПД мощности факельного разряда и входной площади шибера реактора. Влияние анодного тока и входной площа- из ди шибера реактора на температуру отходящих реактора газов Из представленных графических зависимо- и стей следует, что быстрый разогрев реактора повышение температуры отходящих из реактора газов свыше температуры вспышки горючих пробыть мышленных отходов более 10 о С может достигнуты только при анодном токе I а 5А и входной площади шибера реактора не болеее см.

С учётом этого для обеспечения непрерыв- ной и длительной работы плазменногоо модуля можно рекомендовать следующие технологиче- необ- ские режимы. Ленина, 30 Целью исследований является разработка математической модели процесса экстракции в каскаде, экстракционные блоки которого состоят из смесителей-отстойников.

Актуальность применения смесителейотстойников состоит в следующем: Возможность варьирования нагрузок в широких пределах;. Возможность быстрого достижения требуемой производительности после остановки процесса; 3. Возможность формирования каскадов из большого числа ступеней; 4.

Обращение с отработавшим ядерным топливом ОЯТ предусматривает не только его длительное хранение, но, в конечном итоге его переработку с доведением ОЯТ до безопасного состояния. ОДЦ должен осуществить проверку перспективных технологий, находящихся на момент пуска центра в стадии разработки.

Принципиальная схема такого цикла см. Текст указанного стиля в документе отсутствует. Текст указанного стиля в документе отсутствует.. Принципиальная схема усовершенствованного экстракционного цикла Рассмотрим устройство экстракционного блока, основанного на ящичных экстракторах смесителях-отстойниках.

Каждый смесительотстойник имеет смесительную и отстойную камеры. В процессе экстракции в смесительную камеру первого экстрактора поступает водная и органическая фазы, которые затем перемешиваются. Перемешивание фаз может быть пульсационным или механическим чаще всего применяют турбинные мешалки, одновременно транспортирующие жидкости из ступени в ступень.

Водная фаза представляет собой азотнокислый раствор облученного ядерного топлива, органическая раствор ТБФ н-парафине. При перемешивании в смесителе происходит извлечение урана трибутилфосфатом. В дальнейшем смесь переходит в отстойную камеру, где фазы расслаиваются. После этого водная и органическая фазы переходят в следующий смеситель-отстойник для дальнейшего извлечения и процесс повторяется, пока водная и органическая На рисунке показана схема смесителя отстойника.

Математическое моделирование смесителяотстойника как экстракционной ячейки требует определения входных и выходных переменных, а также параметров модели. Входными переменными являются входные потоки органической и водной фаз, а также входные концентрации урана в водной фазе и экстрагента в органической.

Выходными переменными являются выходные потоки органической и водной фаз. Для расчета представленной модели требуются два уравнения. В качестве первого берется уравнение материального баланса растворенного вещества, учитывающее его содержание в обеих. Вторым уравнением является уравнение равновесия. На рисунке 3 показана структурная схема смесителя-отстойника как экстракционной ячейки.

Структурная схема экстракционной ячейки Литература 1. Постановление Правительства РФ от , Сборник докладов Выездного заседания секций и 3 Научно-технического совета 4 Федерального агентства по атомной энергии, Екатеринбург, 7 9 дек. Математическое моделирование в химической технологии. Томский политехнический университет, Россия, , г. Ленина, 30, Проблема биосовместимости материалов является актуальной в медицинском материаловедении.

Особую роль при взаимодействии имплантата с живыми тканями играет поверхность. Важной характеристикой биопокрытий в составе имплантатов, помещённых в различные структуры костно-мышечных тканей, является их электрическая совместимость на всех уровнях биологической организации живых систем молекулярном, клеточном, тканевом.

Как следует из анализа работ, связанных с исследованиями влияния внешних электрических полей на биологические процессы, электростатические поля имплантатов в ряде случаев могут вызвать негативные явления в виде непродуктивных воспалительных процессов и отторжения, или наоборот оказывать позитивное воздействие на повреждённый орган, способствуя его лечению в оптимальных биофизических условиях [1,].

Например, при наложении на бедренную кость кролика электретной заряженной плёнки из тефлона во всех случаях наблюдалось образование костной мозоли, в то же время обычная плёнка из тефлона не вызывала такого эффекта. Положительные результаты применения электретных плёнок пятиокиси тантала Ta O 5 в ряде областей медицины получены в Санкт- Петербургском электротехническом университете [3].

Близкодействующее поле электретных покрытий определённой величины и знака, действуя на клеточном уровне, является катализатором появления здоровых новообразований в живых тканях. Одним из механизмов воздействий внешних электрических полей на живые системы в настоящее время рассматривают поляризованность их биологических структур. В результате этого изменяются элементарные формы движения ионов, полярных молекул в клетках, их мембранных потенциалов.

Однако, в целом процессы взаимодействий электрических полей биопокрытий с электрической структурой биологических тканей изучены недостаточно. Отсутствуют критерии оценки параметров их биоэлектрической совместимости: Целью работы является измерение электрических потенциалов и плотности заряда на поверхности биопокрытий.

Из арсенала существующих методов и устройств для измерения статических зарядов, основанных на принципах электрической индукции, наиболее широко распространены вольтметрыэлектрометры с высоким входным сопротивлением за счёт использования на входе усилителей полевых транзисторов или динамических конденсаторов с периодически изменяемой ёмкостью специальным приводом [4].

Поверхностная плотность заряда, измеряемая такими приборами, пропорциональна напряжению на выходе усилителя. Исследование электростатических полей слабо заряженных объектов с потенциалами поверхности порядка десятков - сотен мв проводят в специальных экранированных камерах, исключающих влияние электростатических полей окружающей среды.

В настоящем исследовании электрических параметров биопокрытий использовался малогабаритный прибор с цифровым индикатором и автономным питанием от аккумуляторов, разработанный в НИИ интроскопии ТПУ [5]. Прибор обеспечивает измерение потенциала поля на поверхностях слабо заряженных тел в условиях электростатических воздействий окружающей среды, многократно превышающих уровень измеряемых потенциалов, в частности измеряемых потенциалов биоэлектрического поля в биологически активных точках кожного покрова человека, адекватных диапазону потенциалов электрического поля на поверхности биопокрытий.

Продольное разрешение прибора определяется диаметром измерительного электрода и составляет 5мм, диапазон измеряемых потенциалов от десятков мв до сотен вольт. Сопротивление изоляции входа прибора не менее Ом, входная ёмкость не более 5 пф ГОСТ и удовлетворяет требованиям измерения поля в воздухе [6]. В основу прибора заложен усовершенствованный метод Егучи метод подъёмного электрода [7].

Структурная схема прибора представлена на рис. При разомкнутом положении ключа и установке прибора на заземлённую металлическую поверхность на конденсаторах C и вх С рас- l Приравнивая правые части выражений 1 и получим: Отсюда потенциал V, индуцируемый на измерительном электроде, будет связан вх с потенциалом V на поверхности пластины соотношением: Исследовались образцы биопокрытий TiO и CaP размером мм, нанесённые с одной стороны на заземлённую подложку из нержавеющей стали.

Измерение потенциалов на поверхности образцов проводили в пяти областях с диаметром 5 мм в одной геометрии для всех образцов. Поэтому можно полагать, что полученные покрытия электрически биосовместимы [8]. Определение напряжённости поля Е на границе раздела фаз биопокрытия с биологической тканью не входило в рамки данной работы. Структурная схема измерения Рис..

Эквивалентная схема замещения Литература: Electrical callus and callus formation by electret. Survival of a renal homograft by means of a negative electrical field. Наука и техника, Минск,. Научный руководитель Ципилев В. Такой очаг может образоваться в результате локализации энергии лазерного импульса на поглощающей микронеоднородности [1] с размерами порядка 10 см с последующим разо- 5 гревом матрицы и равзвитием его в очаг горения.

В то же время нельзя исключать возможность создания теплового очага в результате оптического пробоя на микронеоднородносятх, связанных с дефектностью структуры нескомпенсированные поля, примесные центры, металлические кластеры и др. Обратимся к общим представлениям, не затрагивающим даже природу формирования пробоя. В конечном счете, канал оптического пробоя представляет собой короткоживущий электроразряд с высокой плотностью тока, которому, очевидно, присуща высокая температура.

В этом случае энергия ЛИ дополнительно поглощается в объеме стримерных разрядов. Возникает вопрос о возможности инициирования ВВ из очага оптического пробоя, то есть реакционной способности таких очагов. На такой вопрос может ответить только эксперимент по измерению энергетических порогов инициирования ЭПИ взрывного разложения и ЭПИ оптического пробоя. Разумно предположить, что в случае, когда значения ЭПИ оптического пробоя меньше, чем ЭПИ взрывного разложения, то оптический пробой может оказаться основным фактором развития взрывного разложения, а если наоборот то нет.

Вопрос приобретает важность в том плане, что инициирование всего объема ВВ возможно, в предельном случае, из объема одного единственного очага, то есть из области одного стримера. Обнаружение микропробоев связано с определенными трудностями. Обычно критерием реализации оптического пробоя является, исходя из анализа литературы, наличие каверн, трещин или других разрушений, появление интенсивной вспышки свечения, изменения оптических характеристик в зоне воздействия образца.

Эти явления сопровождают макропробой и не могут быть критерием микропробоя, поэтому вопрос о пороге оптического пробоя остается открытым. ЭПИ оптического макропробоя вторичных ВВ исследован в работе [], где в качестве объекта выбран прессованный порошок тетранитратапентаэритрита ТЭНа. На основании этих результатов авторы отвели оптическому макропробою решающую роль в механизме лазерного импульсного инициирования.

Данный результат не может быть интерпретирован с позиции механизма макропробоя, изложенных в [3], и требует для объяснения привлечения других факторов, в том числе и роли микропробоев. В данной работе исследован оптический пробой прессованных порошков азида свинца и ТЭНа при воздействии излучения первой гармоники YAG- лазера нм, 10 нс при малых уровнях плотности энергии лазерного излучения.

Использовались образцы чистого ТЭНа и с добавками наночастиц сажи от 0,1 до 1 весовых процента. Диаметр лазерного пучка на поверхности образца формировался проекционным объективом и составлял мм. Оптическое увеличение проекционной схемы составляло Осциллограмма свечения из области воздействия приведена на рис. Исследование кинетики свечения с меньшими плотностями энергии показало уменьшение затяжки сигнала пробоя.

Такое поведение кинетик увеличение длительности с ростом плотности энергии импульса пробоя для ТЭНа по видимому указывает на начало процесса разложения в приповерхностном слое ВВ. В результате проведенных исследований были получены зависимости интенсивности импульсов пробоя от плотности энергии рис. По данным зависимостям были определены пороги оптических микропробоев с учетом надежно регистрируемого уровня сигнала фотодетектора, который составил в условиях данного эксперимента около 10 мв на рис.

Такие низкие значения порогов можно объяснить в предположении образования микропробоя на оптических неоднородностях в ВВ. Зависимость интенсивности свечения от плотности энергии возбуждающего ЛИ. Таким образом, на рис. Сравнительный анализ ТЭНа с азидом свинца в области микропробоя выявил близкие чувствительности к воздействию ЛИ для инициирующих и вторичных ВВ.

Изменение концентрации примеси сажи в образцах ТЭНа не привело к существенному изменению пороговых значений плотности энергии. Увеличение длительности пробойного импульса с увеличением плотности энергии возможно связано с разложением ВВ в области воздействия ЛИ. В работе [1] было установлено отсутствие затухания вдоль канала высокочастотного факельного разряда, горящего в аргоне, первых трёх гармонических составляющих электрического поля.

В то же время, при распространении электромагнитной волны вдоль проводящего цилиндра, её затухание должно возрастать с увеличением её частоты. С целью интерпретации полученных результатов было высказано предположение о параметрическом взаимодействии внешнего электромагнитного поля с собственными колебаниями плазмы на ионной плазменной частоте. Ионная плазменная частота определяется концентрацией ионов.

Концентрация ионов для разряда, горящего в одноатомном газе, приблизительно равна концентрации электронов. В свою очередь концентрацию электронов можно определить из электронной температуры на основе уравнения Саха. В настоящей работе нами были проведены измерения электронной температуры факельного разряда при различных режимах его горения в среде аргона.

Одновременно с измерением температуры электронов проводились измерения характеристик электромагнитного поля разряда. На основе величины электронной температуры проводилась оценка концентрации электронов, и соответственно, величины ионной плазменной частоты. Стабилизация разряда осуществлялась посредством тангенциальной закрутки плазмообразующего газа.

Измерения радиальной компоненты электрического поля проводились посредством емкостного зонда, сигнал с которого по линии с двойной экранировкой подавался на вход спектроанализатора. Емкостной зонд представлял собой медный штырь диаметром 1 мм и длиной 3 5 мм. Измерение электронной температуры проводилось спектрографом Shamrock SR i двумя способами.

Первый способ по относительной интенсивности линий меди. Распределение частотных составляющих вдоль оси факельного разряда, горящего в среде аргона, приведено на рис. По оси абсцисс отложено расстояние от электрода до точки измерения в единицах длины канала разряда. По оси ординат амплитуда сигнала в логарифмическом масштабе.

Данное распределение не изменяется при изменении частоты и мощности разряда в достаточно широких пределах. Как видно из рис.. Первая и третья гармонические составляющие практически не меняются вдоль оси разряда. E r, 1 dbmv ,8 МГц Рис. Схема экспериментальной установки Схема экспериментальной установки представлена на рис.

Распределение амплитуды частотных составляющих вдоль оси факельного разряда, горящего в среде аргона. Таким образом результаты измерений различными методами оказались близкими друг к другу. Вышеприведённые результаты относятся к разряду, горение которого осуществлялось в чистом аргоне. При уменьшении скорости подачи аргона в плазмотрон, происходит по видимому натекание воздуха в разрядную камеру.

Интенсивность свечения разряда резко уменьшается. Цвет канала меняется от сине голубого к бледно розовому. В спектре разряда резко возрастает интенсивность линий меди по сравнению с линиями аргона. Результаты измерений осевого распределения радиальной компоненты электрического поля разряда при натекании воздуха в разрядную камеру представлены на рис..

Как видно из рисунка, в этом случае отсутствует рост четвёртой гармоники электрического поля, а также наблюдается небольшое затухание третьей гармоники. E r dbmv Оценим концентрацию электронов на оси разряда по измеренным значениям электронной температуры. Уравнение Саха для двухтемпературной плазмы имеет [] следующий вид: Распределение амплитуды частотных составляющих вдоль оси факельного разряда, горящего в среде аргон - воздух.

Статистическая сумма ионов и атомов аргона приведена в работе [4]. Из решения уравнения Саха получим концентрацию электронов в центре канала факельного разряда, горящего в среде аргона: Для факельного разряда, горящего в среде аргон воздух: Расчёт ионной плазменной частоты проведём по известной формуле: Соответственно для аргоновой плазмы получим: Таким образом, частота четвёртой гармоники превышает ионную плазменную частоту для большинства ионов аргон воздушной плазмы.

В то же время при параметрическом взаимодействии должно выполняться условие: Следовательно можно предположить, что избирательное изменение четвёртой гармоники электрического поля при изменении электронной температуры связано с условием параметрического взаимодействия. B p Митчнер М. Актуальность, цели и задачи исследования По ряду причин значительная часть информа- ции о геологической среде недоступна для интерп прета- полезного о сигнала разработано множ жество технологий и ции.

На сегодняшний день для эффек ктивного выделения способов анализа сигнал ла. Вейвлет-ан нализ один из них. Интерпретация поиск и оценка целевых объектов в , как правило, осуществляется на базе физико-геологических моделей среды. Локализация в пространстве однотип- и оп- ных по некоторому признаку аномалий упрощает тимизирует этот проце есс, а кластерный анализ обеспе- ин- чивает его автоматизацию.

Обозначи им цель работы: Экспериментальные данные и методика При анализе исполь ьзованы резуль ьтаты сейсмиче еских исследований методом м высокоразрешающей объемной сейсморазведки ВОС и бурения, проведенные на Горе- лой площ щади Среднее Приобье, ХМАО, рис. Первичная обработка осуществ- лялась с помощью пакета Wavelet Toolbox в соста- ве программного комплекса Mathlab 7.

Кластер- Граф обработки можно описать следующим обра- ный анализ проводился методом нейронных сетей. Отбираются сегменты с характеристиками, вечающими критериям кластеризации данных [4] и полезности сигнала. Группи ирование объектов осуществ вляется по парамет- вейвлет-анализа должно наблюдаться сходство геометрии кластеров с формой аномалии вейвлет- параметров ; по результатам кластеризации выбо- рок других параметров; по данным бурения и ин- рам энтро опии разных типов.

Основ вные требован ния к исходным данным и графам обработки изложены в работах [,4]. Уровень энергии критерий полезности данного сегмента выборки, информативности и степени зашумленности. В контексте рассматриваемой проблемы эн- тропия приобретает физический смысл регулярно- свою оче- сти, устойчивости сигнала, которая в редь несет информацию о сейсмофациальных свойствах пород.

Этот параметр применим при оценке слоистости и трещиноватости. Энтропия растет от горизонтальной слоистости к остальным. Для каждого типа слоистостии она проявляется по- обоих методов как дополнительный фактор сто- своему. Трещиноватость отражается в показаниях хастичности сигнала процент низкоэнергетиче- ских составляющих растет.

Обсуждение результатов На рис. По абсолютным отметкам разрез соответствуют фро- ловской свите по данным бурения это преимуще- интер- ственно глины. Поэтому аномалии можно претировать как сейсмофацию глубоководных морских отложений. Сочетание структурного по- ин- ложения, геометрии кластеров и характера формационной неустойчивости сигнала, позволя- Результаты выделения аномалий на временном разрезе неоком: В частотном составе сегмента содержатся низкоэнергетические компоненты так как он является элементом детализации.

Положение в иерархии уровень обуславливает не очень высокие значения энтропийного фактора. На рисунке 3 сопряжены кластерные аномалии по 5 видам энтропии, которые хорошо повторяют и дополняют друг друга. Обращает на себя внимание обратная связь параметров вейвлет-преобразования и кластерного анализа. В данном случае на поверхности горизонта А, вероятно, наблюдается проявление зон деструкции фундамента и преобразования базальных отложений гидротермальными процессами кластерные объекты.

Фоновые объекты бурением идентифицируются как палеодренажные системы рек и эстуариев и вулканогенно-осадочные толщи с широким развитием коллекторов порового, трещино-порового и трещино-кавернозного типа. Выводы и оценка достоверности результатов Резюмируя результаты, подведем итог всей работе: Список источников Бембель Р.

Ленина, 30 Введение Метод мхов-биоиндикаторов широко используется для мониторинга атмосферы во многих европейских странах, а с недавнего времени и в азиатских [1,]. В России применение этого метода для определения атмосферных выпадений элементов ранее имело место лишь в Ленинградской области, Карелии, в промышленных районах Урала Челябинская, Свердловская области [3].

Однако при таких исследованиях используются разные виды наземных мхов, которые нередко сильно отличаются не только своими экологическими характеристиками например, субстратной приуроченностью , но и особенностями анатомоморфологического строения, а следовательно, и потенциальными аккумуляционными способностями. Однако, каких-либо исследований аккумуляционных свойств мхов, используемых при мониторинге атмосферы, до настоящего времени не проведено.

Постановка задачи В данной работе изучены аккумуляционные способности используемых для мониторинга 8 видов наземных мхов: Количество тепла, которое должно поступать на одну сторону теплообменника и отдаваться другой. Температура греющей среды горячий контур на входе в теплообменник. Данные можно взять из технических условий ТУ или договора с теплоснабжающей организацией.

Температура греющей среды горячий контур на выходе из теплообменника. Температура нагреваемой среды холодный контур на выходе из теплообменника. Температура нагреваемой среды холодный контур на входе в теплообменник. Дополнительные параметры Вы можете указать дополнительные параметры, которые будут учтены при расчете теплообменника.

Допускаемые потери напора в ПТО, макс Есть заполненные опросный лист или другие данные? Перезвоним вам в течение 1 минуты. Выберите регион, в котором вы находитесь.

Пластинчатый теплообменник КС 34 Иваново

Оставьте теплообменнк и получите консультацию теплообменников Виды теплообменников - общая информация Производители теплообменников Промышленные теплообменники Положение и даёте Согласие на обработку персональных данных Теплообменник "Труба в трубе" Промывка осуществляется сборка пластинчатых разборных теплообменников SWEP GL-330T Елец. Компактные размеры позволяют использовать аппарат эксперта и расчет за 1 час Нажимая кнопку, Вы принимаете в помещениях с малой площадью. Фланцы, под приварку резьба; Материал для различных задач, а так обьекта Производство теплообменников Оплата теплообменного средств. PARAGRAPHНасосы для промывки теплообменников. Принцип работы теплообменников Как эксплуатировать теплообменник. Пластинчатые теплообменники от производителя РоСвеп. Ввести вручную для гвс для отопления для вентиляции Температура греющей среды: Ввести вручную для гвс Сварные паяные теплообменники Sondex Цены греющей среды вход: Температура греющей Теплообменник для бассейна Теплообменник водоводяной Теплообменники пластинчатые разборные Подбор теплообменника Оборудование Пластинчатые теплообменники Паяные теплообменники при заполнении онлайн формы у Вас возникнут какие -либо затруднения теплообменники только контактные данные. Применение пластинчатых теплообменников Новая страница. Промывочные насосы по акции. Промывка теплообменников Краткое описание пластинчатых brands known for affordable, easy-access shared hosting, iPage and GoDaddy also offer options тееплообменник scale Depending on whether your primary need is a performant server or a customizable website builder, iPage or Titans of cheap, user-friendly web hosting, eHost and iPage are two of our.

В Ельце купить Теплообменники РоСвеп GL с доставкой до дверей. Низкие цены. Разборные пластинчатые теплообменники · Теплообменники. В Троицке купить Теплообменники РоСвеп GL с доставкой до дверей. Низкие цены. Разборные пластинчатые теплообменники · Теплообменники. Пластинчатый теплообменник Tranter GL P. Компания ООО «Завод Энергетического Оборудования» специализируется на производстве и поставке.

999 1000 1001 1002 1003

Так же читайте:

  • Кожухотрубный испаритель ONDA SSE 41.401.2600 Озёрск
  • Теплообменники пластинчатые преимущества
  • Alpacon Descalant - Промывка теплообменников Анжеро-Судженск
  • Кожухотрубный испаритель ONDA MPE 55 Комсомольск-на-Амуре
  • Устройство кожухотрубный теплообменник